Прогнозирование энтальпии образования при нормальных и повышенных давленияхСтатьи / Прогнозирование энтальпии образования при нормальных и повышенных давленияхСтраница 2
Результаты расчета приведены ниже и в табл. 1.12 сопоставлены с рекомендуемыми значениями [1]. Температурная зависимость идеально-газовой энтальпии образования циклогексана иллюстрируется рис. 1.4.
= –123,34+((149,87+107,03)/2·(400–298) – 6·(11,93+8,72)/2·(400–298) –
– 6·(29,18+28,85)/2·(400–298))/1000= – 134,32 кДж/моль.
= –123,34+((149,87+107,03)/2·(400–298) – 6·(11,93+8,72)/2·(400–298) –
–6·(29,18+28,85)/2·(400–298))/1000+((190,25+149,85)/2·(500–400) – 6·(14,63+11,93)/2·
·(500-400)– 6·(29,26+29,18)/2·(500–400))/1000= – 142,81 кДж/моль.
= –123,34+((149,87+107,03)/2·(400–298) – 6 (11,93+8,72)/2·(400-298) –
– 6·(29,18+28,85)/2·(400–298))/1000+((190,25+149,85)/2·(500–400) – 6·(14,63+11,93)/2
·(500–400)–6·(29,26+29,18)/2·(500–400))/1000+((225,22+190,25)/2·(600–500) –
– 6·(16,86+14,63)/2·(600–500)– 6·(29,32+29,26)/2·(600–500))/1000= –149,06 кДж/моль.
Р и с. 1.4. Температурная зависимость 
циклогексана
Прогнозирование энтальпий образования органических соединений при повышенных давлениях
Экспериментальные сведения о 
органических веществ при высоких давлениях практически отсутствуют. Поэтому их прогнозирование оказывается неизбежным в большинстве практических расчетов. Поскольку речь идет о свойстве вещества в реальном состоянии, методы прогнозирования основаны на принципе соответственных состояний. При массовых расчетах широко используется подход, основанный на разложении Питцера:
(1.2)
и таблицах Ли-Кеслера (табл. 1.13, 1.14.) для энтальпий.
Изотермические изменения энтальпии, рассчитанные по уравнению
Значения для простого вещества 
|
Tr |
Pr | ||||||
|
0,010 |
0,050 |
0,100 |
0,200 |
0,400 |
0,600 |
0,800 | |
|
0,30 |
6,045 |
6,043 |
6,040 |
6,034 |
6,022 |
6,011 |
5,999 |
|
0,35 |
5,906 |
5,904 |
5,901 |
5,895 |
5,882 |
5,870 |
5,858 |
|
0,40 |
5,763 |
5,761 |
5,757 |
5,751 |
5,738 |
5,726 |
5,713 |
|
0,45 |
5,615 |
5,612 |
5,609 |
5,603 |
5,590 |
5,577 |
5,564 |
|
0,50 |
5,465 |
5,463 |
5,459 |
5,453 |
5,440 |
5,427 |
5,414 |
|
0,55 |
0,032 |
5,312 |
5,309 |
5,303 |
5,290 |
5,278 |
5,265 |
|
0,60 |
0,027 |
5,162 |
5,159 |
5,153 |
5,141 |
5,129 |
5,116 |
|
0,65 |
0,023 |
0,118 |
5,008 |
5,002 |
4,991 |
4,980 |
4,968 |
|
0,70 |
0,020 |
0,101 |
0,213 |
4,848 |
4,838 |
4,828 |
4,818 |
|
0,75 |
0,017 |
0,088 |
0,183 |
4,687 |
4,679 |
4,672 |
4,664 |
|
0,80 |
0,015 |
0,078 |
0,160 |
0,345 |
4,507 |
4,504 |
4,499 |
|
0,85 |
0,014 |
0,069 |
0,141 |
0,300 |
4,309 |
4,313 |
4,316 |
|
0,90 |
0,012 |
0,062 |
0,126 |
0,264 |
0,596 |
4,074 |
4,094 |
|
0,93 |
0,011 |
0,058 |
0,118 |
0,246 |
0,545 |
0,960 |
3,920 |
|
0,95 |
0,011 |
0,056 |
0,113 |
0,235 |
0,516 |
0,885 |
3,763 |
|
0,97 |
0,011 |
0,054 |
0,109 |
0,225 |
0,490 |
0,824 |
1,356 |
|
0,98 |
0,010 |
0,053 |
0,107 |
0,221 |
0,478 |
0,797 |
1,273 |
|
0,99 |
0,010 |
0,052 |
0,105 |
0,216 |
0,466 |
0,773 |
1,206 |
|
1,00 |
0,010 |
0,051 |
0,103 |
0,212 |
0,455 |
0,750 |
1,151 |
|
1,01 |
0,010 |
0,050 |
0,101 |
0,208 |
0,445 |
0,728 |
1,102 |
|
1,02 |
0,010 |
0,049 |
0,099 |
0,203 |
0,434 |
0,708 |
1,060 |
|
1,05 |
0,009 |
0,046 |
0,094 |
0,192 |
0,407 |
0,654 |
0,955 |
|
1,10 |
0,008 |
0,042 |
0,086 |
0,175 |
0,367 |
0,581 |
0,827 |
|
1,15 |
0,008 |
0,039 |
0,079 |
0,160 |
0,334 |
0,523 |
0,732 |
|
1,20 |
0,007 |
0,036 |
0,073 |
0,148 |
0,305 |
0,474 |
0,657 |
|
1,30 |
0,006 |
0,031 |
0,063 |
0,127 |
0,259 |
0,399 |
0,545 |
|
1,40 |
0,005 |
0,027 |
0,055 |
0,110 |
0,224 |
0,341 |
0,463 |
|
1,50 |
0,005 |
0,024 |
0,048 |
0,097 |
0,196 |
0,297 |
0,400 |
|
1,60 |
0,004 |
0,021 |
0,043 |
0,086 |
0,173 |
0,261 |
0,350 |
|
1,70 |
0,004 |
0,019 |
0,038 |
0,076 |
0,153 |
0,231 |
0,309 |
|
1,80 |
0,003 |
0,017 |
0,034 |
0,068 |
0,137 |
0,206 |
0,275 |
|
1,90 |
0,003 |
0,015 |
0,031 |
0,062 |
0,123 |
0,185 |
0,246 |
|
2,00 |
0,003 |
0,014 |
0,028 |
0,056 |
0,111 |
0,167 |
0,222 |
|
2,20 |
0,002 |
0,012 |
0,023 |
0,046 |
0,092 |
0,137 |
0,182 |
|
2,40 |
0,002 |
0,010 |
0,019 |
0,038 |
0,076 |
0,114 |
0,150 |
|
2,60 |
0,002 |
0,008 |
0,016 |
0,032 |
0,064 |
0,095 |
0,125 |
|
2,80 |
0,001 |
0,007 |
0,014 |
0,027 |
0,054 |
0,080 |
0,105 |
|
3,00 |
0,001 |
0,006 |
0,011 |
0,023 |
0,045 |
0,067 |
0,088 |
|
3,50 |
0,001 |
0,004 |
0,007 |
0,015 |
0,029 |
0,043 |
0,056 |
|
4,00 |
0,000 |
0,002 |
0,005 |
0,009 |
0,017 |
0,026 |
0,033 |
Смотрите также
Изотермы адсорбции паров летучих органических веществ на пористых углеродных материалах
Антропогенные
изменения окружающей среды становятся все более значимыми по мере усиления
хозяйственной деятельности человека. Научно – технический прогресс ведет к
заметным, иногда непредск ...
Инновационный путь развития технологии создания новых лекарственных средств
После распада СССР и государственного
экономического кризиса 1998 года химико-фармацевтическая промышленность пришла
в упадок. На данный момент объем продаж импортных готовых лекарственных с ...
Периодическая система элементов. Периоды, группы, подгруппы. Периодический закон и его обоснование
«Будут
появляться и умирать новые теории, блестящие обобщения. Новые представления
будут сменять наши уже устаревшие понятия об атоме и электроне. Величайшие
открытия и эксперименты будут с ...